Home
| VOLUME 121 (2025) | ISSUE 5 | PAGE 412 |
|---|
|
Взаимодействие волн зарядовой плотности в моноклинной фазе NbS3/1)
В. Я. Покровскийa 2), А. Л. Васильевb,c,d, Н. Б. Болотинаb, А. Г. Ивановаb, С. В. Зайцев-Зотовa,e, С. Г. Зыбцевa, А. А. Синченкоf
aИнститут радиотехники и электроники им. В. А. Котельникова РАН, 125009 Москва, Россия bКурчатовский комплекс кристаллографии и фотоники Национального исследовательского центра "Курчатовский институт", 119333 Москва, Россия cНациональный исследовательский центр "Курчатовский институт", 123182 Москва, Россия dМосковский физико-технический институт (национальный исследовательский университет), 141701 Долгопрудный, Россия eНациональный исследовательский университет "Высшая школа экономики", факультет физики, 105066 Москва, Россия fLaboratoire de Physique des Solides, Universite Paris-Saclay, CNRS, 91405 Orsay Cedex, France
Abstract
В моноклинном политипе NbS3-II, моноклинная b-ось которого совпадает с направлением наибольшей проводимости, при комнатной температуре наблюдаются две волны зарядовой плотности (ВЗП): ВЗП-0 с волновым вектором q0 = 0.5 a* + 0.352 b* + 0.5 c* и ВЗП-1 с волновым вектором q1 = 0.5 a* + 0.298 b* + 0.5 c*. Рентгеновские дифракционные картины, полученные в температурном диапазоне 90-500 K, показали, что q0 и q1 зависят от температуры, но для их b*-координат выполняется соотношение: 2q0 b*(T) + q1 b*(T) = const = 1. Сделан вывод, что волновой вектор ВЗП-1 q1 определяется не только нестингом поверхностей Ферми, но и значением q0, подстраиваясь под его вторую гармонику, что свидетельствует о взаимодействии волн зарядовой плотности. Данный вывод подтверждается структурными исследованиями образцов NbS3-II, решетка которых сильно деформирована в связи с высокой концентрацией двойников. В этих образцах ВЗП-0 сохраняется, а волновой вектор ВЗП-1 имеет b*-компоненту, не связанную с q0. |