JETP Letters: issues online

Автокорреляционная функция второго порядка g⁽²⁾(0), измеряемая в схеме Хэнбери Брауна-Твисса, является сильным индикатором, разделяющим тепловое (некогерентное) и когерентное состояния света, испускаемого лазерами, а также фотонными и поляритонными конденсатами. Следовательно, g⁽²⁾(0) можно использовать для определения того, формируется ли в системе конденсат Бозе-Эйнштейна. Быстрая динамика неравновесного конденсата Бозе-Эйнштейна делает реализацию схемы Хэнбери Брауна-Твисса сложной и дорогостоящей. Хорошее временное разрешение требует использования однофотонных детекторов, работающих при криогенных температурах. Альтернативный подход к измерению g⁽²⁾(0), используемый во многих экспериментах, заключается в применении схемы с одним детектором и измерении флуктуаций интенсивности для непосредственного получения g⁽²⁾(0). В этой статье мы показываем, что схема Хэнбери Брауна-Твисса и схема с одним детектором в общем случае не эквивалентны, поскольку мы не можем напрямую использовать флуктуации интенсивности, измеренные в схеме с одним детектором, для получения g⁽²⁾(0) света, испускаемого многомодовой системой. Тем не менее, мы разрабатываем метод, позволяющий восстанавливать g⁽²⁾(0) по измерениям в схеме с одним детектором для многомодовой системы с быстрой термализацией, и иллюстрируем его на частном случае неравновесного конденсата Бозе-Эйнштейна света и вещества.