Диссипация сильной электромагнитной волны в точке плазменного резонанса
Галеев А.А., Сагдеев Р.З., Шапиро В.Д., Шевченко В.И.
PACS: 52.35.G
В линейной теории поглощение электромагнитной волны обычно связывается с явлением трансформации электромагнитной волны в плазменные колебания в окрестности плазменного резонанса η = пс = = №>2/4ire2 (ω частота волны, падающей на плазму) [1]. Малость групповой скорости плазмонов приводит к их накоплению в области резонанса AzL ^(L\2D)1^3 (\D дебаевская длина, L"x характерный градиент плотности η =. по(1 + г£) ), так что в резонансе продольное электрическое поле возрастает до большой величины
Home
![](/ps/548/article_8644_800_head.png "<b>В линейной теории поглощение электромагнитной волны обычно связывается с явлением трансформации электромагнитной волны в плазменные колебания в окрестности плазменного резонанса η = </b><b><i>п<sub>с</sub> = </i></b><b>= №><sup>2</sup>/4ire<sup>2</sup> (ω частота волны, падающей на плазму) [1]. Малость групповой скорости плазмонов приводит к их накоплению в области резонанса Az<sub>L</sub> </b><b><i>^(L\<sup>2</sup><sub>D</sub>)<sup>1</sup>^<sup>3</sup> (\<sub>D</sub> </i></b><b>дебаевская длина, </b><b><i>L"<sup>x</sup> </i></b><b>характерный градиент плотности </b><b><i>η </i></b><b>=. п<sub>о</sub>(1 + <sup>г</sup>£) ), так что в резонансе продольное электрическое поле возрастает до большой величины</b>")