JETP Letters: issues online

В области значений параметров $\gamma\gg 1$ , $a_{e}\lesssim \chi\ll 1$ (γ - лоренц-фактор, $a_{e}=\frac12 (g-2)$ , $\chi\hm=\sqrt{(eF_{\mu\nu}p_{\nu})^{2}}/m_{e}^{3}$ ) уравнения движения модели Френкеля приводят к обобщению системы уравнений Лоренца и Баргмана-Мишеля-Телегди (БМТ). Модификация связана с учетом френкелевской добавки m_Fr к массе электрона и может представлять интерес для планируемых в настоящее время экспериментов с релятивистскими пучками. Полученное уравнение Френкеля-БМТ содержит продольную часть с зависящим от времени коэффициентом, не равным нулю при g=2. В случае постоянных фоновых полей уравнения траектории и спина могут быть проинтегрированы с требуемой точностью, если известна первообразная функции m_Fr(τ). Для спин-орбитального вклада Δ m_so в сдвиг массы найдено новое представление через геометрические инварианты мировых линий. Показано, что скорость изменения Δ m_so определяется величиной ${\sim} (a_{e}+m_{\text{Fr}}/m_{e})$ . Указано на принципиальную возможность периодического изменения спинового света вдоль траектории пучка.